文脈に応じて、波の高さは異なる方法で定義される可能性があります:
- 正弦波の場合、波の高さHは振幅の2倍になります：
H=2a。 {\displaystyle H=2a}{\displaystyle H=2a}.\,}
- 周期波の場合、それは単に表面標高の最大値と最小値の差であるz=λ（x-cp t）: H=max{λ(x−c p t)}-min{λ(x−c p t)},{\displaystyle H=\max\left\{\eta(x\,-\,c_{p}\,t)\right\}-\min\left\{\eta(x−c_{p}\,t)\right\},{\displaystyle H=\max\left\{\eta(x-c_{p}\,t)\right\},{\displaystyle H=\max\left\{\eta(x-c_{p}\,t)\right\},{\displaystyle H=\max\left\{\eta(x-c_{p}\,t)\right\},{\displaystyle H=\max\left\{\eta(\},\,}
cpと波の位相速度（または伝搬速度）。 正弦波は、周期波の特定のケースです。
- 海のランダム波では、波ブイで表面の標高を測定すると、個々の波の個々の波の高さHm—1からNまでの整数ラベルmで、N波のシーケンス内の位置を示す—は、その波の波高とトラフとの標高の差である。 これを可能にするためには、最初に測定された表面標高の時系列を個々の波に分割する必要があります。 一般に、個々の波は、平均表面標高を通る2つの連続した下向きの交差の間の時間間隔として表されます（上向きの交差も使用される可能性があります）。 次に、各波の個々の波の高さは、検討中の波の時間間隔における最大仰角と最小仰角の差である。
- 表面標高の時系列から直接決定される有意な波高H1/3、またはHsまたはHsigは、最大の高さを有するn測定された波の三分の一の平均高さと定義され:
H1/3=1 1 3N≤m=1 1 3N H m{\displaystyle H_{1/3}={\frac{1}{{\frac{1}{3}}\,N}}\,\sum_{m=1}^{{\frac{1}{3}}\,N}\,H_{m}}
ここで、Hmは個々の波の高さを表し、mが1からNに増加するにつれて高さの降順にソートされます。より高い波。
- 周波数領域で定義される有意な波高Hm0は、測定された波分散スペクトルと予測された波分散スペクトルの両方に使用されます。 最も簡単には、表面標高の分散m0または標準偏差σの観点から定義される：
h M0=4m0=4σ,{\displaystyle h_{m_{0}}=4{\sqrt{m_{0}}}=4\sigma_{\eta}}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}{\eta}},\,}
ここで、分散スペクトルのゼロモーメントであるm0は、分散スペクトルの積分によって得られます。 測定の場合、標準偏差σは使用するのが最も簡単で最も正確な統計量です。
- 一般的に使用されるもう一つの波高統計は、二乗平均平方根（またはRMS）波高Hrmsであり、次のように定義される。
H rms=1n≤m=1N H m2,{\displaystyle H_{\text{rms}}={\sqrt{{\frac{1}{N}}\sum_{m=1}H{N}H_{m}}H_{m}}h_{m}h_{m}h_{m}h_{m}h_{m}h_{m}h_{m}h_{m}h_{m}^{2}}},\,}
Hmは再び特定の時系列の個々の波の高さを示しています。
