4.2 több vibrációs zajforrás együttes hatásának elemzése a neutronzajra
több csúcs látható a fügékben. A 37 és 39 azon a frekvenciatartományon kívül esik, ahol a CSB oldalirányú mozgása dominánsnak bizonyult. Ábra. 37 a 17 és 19 Hz-hez közeli csúcsok egyenletes koherenciát mutatnak az ellentétes és ellentétes detektorpárok között. Ez a viselkedés jellemző mind a magcső, mind a hőpajzs héjmódjaira (Mayo, 1977).
a különböző rezgési zajforrások nagyon szisztematikus vizsgálatát Wach és Sunder végezte (1977). A 43. és 44A., b. ábra a neckarwestheimi erőműben (GKN) elért tipikus eredményeket mutatja.
Fig. 43. Az ex-core neutron detektor és a nyomástartó edény fedőcsavarjához rögzített elmozdulásérzékelő közötti koherencia. Az elmozdulásérzékelők helyét az A12v-A15v ábra jelzi. 50 (Neckarwestheim erőmű (GKN); Wach és Sunder, 1977).
Fig. 44. A keresztmagos detektorok és a mag ugyanazon oldalán egymás felett elhelyezkedő detektorok közötti korrelációs mérések eredményei (GKN; Wach and Sunder, 1977): (A) Fáziseltolódások; (b) Koherenciák.
a 43. ábra az ex-mag detektor és a reaktor nyomástartó edényének egyik fedőcsavarjához rögzített elmozdulásérzékelő közötti koherenciát mutatja! a 44A.és b. ábra a (mag ellentétes oldalán elhelyezkedő) keresztmag detektorok és a mag ugyanazon oldalán egymás felett elhelyezkedő detektorok között mért fáziseltolódásokat és koherenciákat mutatja.
Fig. 50. A Stade PWR (KKS) vizsgálataiban használt elmozdulási és nyomásérzékelők tipikus helyszínei (Bastl és Bauernfeind, 1975).
az a szimbólum a CSB oldalirányú mozgásának számított rezonancia frekvenciáját jelzi. Hogy a GKN 10 Hz CSB oldalirányú mozgás zajlik már tárgyalt kapcsolatban ábra. 40.
vegye figyelembe, hogy ha a CSB oldalirányú mozgást hajt végre, ez a mozgás minden bizonnyal átkerül a nyomástartó edénybe, amely az épület alaplapjain nyugszik (vö. Fig. 6). Így a nyomástartó edény (PV) ingaként is mozog, a nettó hatás a CSB és a PV kettős ingamozgása (Oesterle et al., 1973). Az a jellemző frekvenciája valójában a GKN reaktor kettős inga modelljének alsó sajátfrekvenciája. Az e szimbólum a felső sajátfrekvenciát jelzi,amely az ábrák szerint nem járul hozzá a neutronjelekhez.
a CSB/PV kettős inga mozgása mind a nyomástartó edény oldalirányú, mind függőleges elmozdulását eredményezi. A fedélcsavarhoz rögzített elmozdulásérzékelő érzékeny a nyomástartó edény függőleges elmozdulására, azaz PV függőleges mozgással méri az inga mozgását. Az ex-mag detektorok viszont érzékenyek a mag nettó oldalirányú mozgására a nyomástartó edényhez képest.
a B és C által jelzett sajátfrekvenciákat a függőleges rezgések modelljéből számítottuk ki. A szerzők azt sugallják, hogy ezek a módok hozzájárulnak az ex-core jelekhez a penduláris mozgás miatt, amelyet a rendszer támogatásának aszimmetriái okoznak.
mind az elmozdulásérzékelő kontra ex-core detektor koherenciája, mind az ex-core detektorok közötti koherenciák jelentősen növekednek 25 Hz közelében, ami a fő hűtőfolyadék-szivattyúk 1500 fordulat / perc fordulatszámának megfelelő frekvencia. Oesterle et al. (1973) és Bauernfeind (1977a, b) arról számoltak be, hogy ezt a gerjesztést a fő hűtőközeg-szivattyúk maradék kiegyensúlyozatlan tömege okozza, és az elsődleges csöveken keresztül mechanikusan vezetik a nyomástartó edénybe.
a 45.ábra A Wach és Sunder (1977) által mért 25 Hz-es fáziseltolódásokat mutatja. Az ábrát figyelembe véve a 25 Hz-es gerjesztés indukálja a magtartó hordó ovalizációját, ami nulla fáziseltolódást eredményez a keresztmagos detektorok, valamint a szomszédos detektorok közötti ellentétes fázisok között. A szerzők arról számolnak be, hogy a CSB ovalizációja 25 Hz-en kényszerített mozgás. A számítások azt mutatják, hogy az ovalizációs héj mód tényleges sajátfrekvenciája 23,5 Hz. A koherenciák csúcsai ezen a frekvenciaértéken is láthatók(vö. Füge. 43. és 44A. B) pont.
Fig. 45. Fáziseltolódások az ex-core detektorok között, amelyek jellemzőek a magtartó hordó ovalizációs héj módjára (Wach and Sunder, 1977; Espef 6LT et al., 1979).
a keresztmagos detektorok közötti nulla fáziseltolódást és a szomszédos detektorok közötti ellentétes fázist 20 Hz közelében találták az Espef 6LT et al. (1979). Ebben az esetben arra a következtetésre jutottak, hogy a CSB ovalizációs héjmódja volt a fő hozzájárulója az ex-core zajnak ebben a fequency-ben.
megjegyezzük, hogy a viselkedését a fáziseltolódások ábrán látható. A 45. ábra csak az ábrán jelzett konkrét héjmódhoz tartozik. A más módok által előidézett viselkedés a tényleges üzemmód sorrendjétől és orientációjától függ. Bármely shell mód azonban 0 vagy 180 6connectives fáziseltolódást eredményez az ex-core detektorok összes lehetséges párja között. A héj különböző pontjain bekövetkező elmozdulások közötti determinisztikus kapcsolat miatt a héjmódú rezgések által kiváltott neutronzaj megközelítőleg egyenletes koherenciát mutat a mag körül (Mayo, 1977; Mayo and Currie, 1977).
a Héjmódok nem változtatják meg a mag és az ex-mag detektorok közötti vízvastagságot, ezért a héjmód elmozdulásait az ex-mag detektorokhoz továbbító mechanizmus eltér a megfelelő mechanizmustól, amely a magcső oldalirányú mozgását továbbítja.
Mayo és Currie (1977) közlekedéselméleti számításai azt mutatják, hogy a magcső héjmódú elmozdulása két különböző ex-mag zajforrással hozható összefüggésbe. Ezek egyike a szivárgás-fluxus energia spektrum modulációja a vízrés relatív vastagságának változásával a héjon belül és kívül. A második zajforrás a fluxus modulációja a külső üzemanyag-szerelvényekben. Ez utóbbi hatás miatt a CSB héjmódú rezgései megfigyelhetők a magon belüli detektorok jeleiben is, amelyek a mag széléhez közeli szerelvényekben helyezkednek el (Mayo et al., 1975).
most a 2.4.szakaszban a Fig. 5 és egyenletek (12A, b, c). Arra a következtetésre jutottunk, hogy a CSB shell módú rezgései mind a magzaj kifejezés (C(t, 6)), mind a csillapítási zaj kifejezés (A(T, 6)) megjelenését eredményezik a (12a) egyenlet jobb oldalán. Mivel mindkét feltételek arányos a tényleges shell mód elmozdulás írjuk
Egy hasonló egyenlet utal, hogy az ex-core zaj okozta a shell módok a hőpajzs:
a fenti egyenletekben, mint például a (12a) egyenletben, a mennyiség a(t,a)/i(a) mennyiség az ex-mag detektor normalizált ingadozását jelenti, amely a (Z) szögben helyezkedik el. δlCSB,shell, valamint δlTS,shell képviseli a shell mód elmozdulás a core hordó, valamint a termikus pajzs, ill. µCSB,shell, valamint µTS,a shell a vonatkozó skála kapcsolódó tényezők a shell mód elmozdulás az ex-core zaj. Vegye figyelembe, hogy a fenti egyenletek szerkezete hasonló a (16) egyenlethez, amely az oldalirányú CSB mozgásra utal.
Bernard et al. (1977) egydimenziós szállítási számításokat használt a belső rezgések különböző típusainak megfelelő skálatényezők meghatározására. Ebből következik, hogy az eredmények
itt a (16) egyenletben bevezetett CSB oldalirányú mozgás skálatényezője. Az, hogy a méretarány-tényező az a tényező, amely viszonylag nagy, az egyik oka annak, hogy a CSB oldalirányú mozgása az ex-core zaj különösen erős forrása.
Bernard et al. (1979) a Fessenheimi erőműben előadva nagyon világosan szemlélteti az oldalirányú mozgás és a héjmódok együttes hatását az ex-core zajra. A CSB oldalirányú mozgásnak megfelelő csúcs mellett további jól feloldott csúcsok jelennek meg az ex-core auto-spectra-ban. A csúcspontok megfelelnek a magcső és a hőpajzs héjmódjainak jellemző frekvenciáinak.
a következőkben beszéljük meg az üzemanyag-szerelvény rezgéseinek a neutronzajhoz való hozzájárulását. Az F1, f2 és f’1, f’2 szimbólumok az ábrákon. A 43. és 44A., b. ábra a tüzelőanyag-szerelvény hajlítási módjainak számított sajátfrekvenciáit jelzi. (f1, = 1,8 Hz és f’1, = 11,2 Hz megfelel annak az esetnek, amikor a szerelvény alsó vége rögzítve van, a felső vége pedig szabad. f2 = 4,5 Hz és f ‘ 2, = 17,5 Hz megfelel annak az esetnek, amikor mindkét vége rögzítve van.)
köztudott, hogy a hűtőfolyadék áramlása gerjeszti az egyes tüzelőanyag-egységek oldalirányú rezgéseit. A 43.és 44A. ábrák azonban azt mutatják, hogy a független rezgések mellett a tüzelőanyag-egységek kapcsolt rezgéseket is végrehajtanak.
a tüzelőanyag-szerelvények független rezgései nyilvánvalóan nem gerjesztik a nyomástartó edény mozgását; azaz nem járulnak hozzá a fedélcsavarhoz rögzített elmozdulásérzékelő jeleihez. A kapcsolt rezgések azonban képesek nyomástartó edény mozgását indukálni. A csúcsok az üzemanyag szerelvény hajlítási módok ábrán látható. A 43. ábra a mag különböző részeiben elhelyezkedő tüzelőanyag-egységek oldalirányú rezgései közötti jelentős kapcsolódást jelzi. (Vegye figyelembe, hogy a 3 szimbólum az elsődleges hurok jellegzetes frekvenciáját mutatja. Körülbelül egybeesik az f2-vel.)
a 44A.ábra azt mutatja, hogy az üzemanyag-szerelvény hajlítási módjainál a keresztmagos detektorok jelei ellentétes fázisban ingadoznak. Ebből a megállapításból arra a következtetésre jutunk, hogy az üzemanyag-szerelvények kapcsolt rezgései a magtartó hordó oldalirányú rezgésére reagálnak (Wach and Sunder, 1977; Mayo and Currie, 1977; Mayo, 1979b). E következtetés szerint a keresztmagos detektorok ellentétes fázisát az üzemanyag-szerelvény hajlítási módjaiban az okozza, hogy a mag egyik oldalán az üzemanyag közelebb hajlik az érzékelőhöz, míg a másik oldalon az üzemanyag ugyanabba az irányba hajlik, de távolabb az érzékelőtől. Az üzemanyag – szerelvény rezgései az alsó és a felső tartólemezeken keresztül kapcsolódnak a magcső mozgásához.
a fenti megbeszélésből kiderül, hogy a tüzelőanyag-egységek kapcsolt rezgései által okozott ex-magzaj részben csillapítási zaj, amely a keresztmagos detektorok közötti relatív fázishoz kapcsolódik 180 MHz. A kapcsolt rezgések azonban a mag fluxusának ingadozásait is kiváltják, amelyek viszont hozzájárulnak az ex-core zajhoz. A probléma geometriájából következik (a fluxus-gradienseknek ellentétes jeleik vannak a mag ellentétes szélein), hogy ez a hozzájárulás ingadozásokat vált ki, amelyek szintén 180 MHz fáziseltolódással rendelkeznek a magközi detektorok között.
Steelmann és Lubin (1977), akik ex-core méréseket végeztek a Calvert Cliffs 1-es egységnél, azt is kimutatták, hogy az oldalirányú üzemanyag-szerelési mozgás jelentősen hozzájárul az ex-core zajhoz. A keresztmagos detektorok közötti fáziseltolódás 180 MHz volt az 1 és 10 Hz közötti teljes frekvenciatartományban. A szerzők azonban arról számolnak be, hogy a CSB mozgás közvetlen hatása a 6-10 Hz-es tartományra korlátozódik. 6 Hz alatt az üzemanyag-szerelvény hajlítását azonosították az ex-core zaj fő hozzájárulójaként. Ami a különböző zajforrások viszonylagos hozzájárulását illeti, Steelmann és Lubin rámutat, hogy az 1-10 Hz-es tartományban az átlagos négyzetes zaj kevesebb mint 10% – át a CSB mozgásának közvetlen hatása okozza.
a CSB oldalirányú mozgásának jellemző frekvenciája általában magasabb, mint az üzemanyag-szerelvény hajlításához kapcsolódó frekvenciák; azaz az üzemanyag kapcsolt rezgéseit a magcső mozgásának alacsony frekvenciájú része indukálja.
Fry et al. (1973, 1975), a Palisades üzemben végzett korai mérésekben. Ebben az esetben az ex-core zaj szignifikánsabbnak bizonyult 1,5 Hz alatt, mint ezen érték felett, ami azt jelezte, hogy az ex-core zaj legerősebb forrása alacsony frekvenciákon volt. A keresztmagos detektorok jelei azonban ellentétes fázisban ingadoztak, és nagyon koherensek voltak a teljes 0,1-5 Hz tartományban. Az ex-core és In-core detektorok közötti koherencia elhanyagolható volt 1,5 Hz alatt, és közel került a 2 és 4 Hz közötti egységhez.
ezen eredmények megvitatásához emlékeztetünk arra, hogy a tiszta CSB mozgás nem indukálja a mag neutronmezőjének változását. Az üzemanyag-szerelvény hajlítási módjainak közelében azonban a CSB mozgás a szerelvények kapcsolt rezgéseit okozza, amelyek viszont fluxus-ingadozásokat váltanak ki, amelyeket a magon belüli detektorok mérnek. A kapcsolt rezgések a Fig-vel kapcsolatban tárgyalt mechanizmus révén hozzájárulnak az ex-core zajhoz. 44a.
Fry et al. (1973, 1975) és Thie (1975a) arra a következtetésre jutott, hogy a tényleges esetben a tiszta CSB mozgás 1,5 Hz alatt történt. A 2-4 Hz-es frekvenciatartományban az ex-mag és a magon belüli detektorok Korrelált zajához a legnagyobb mértékben hozzájárult az üzemanyag-egységek rázóasztalhoz viszonyított oldalirányú mozgása, amelyet a rezgő magcső képvisel. Az, hogy a CSB oldalirányú mozgásával járó frekvenciák olyan alacsonyak voltak, a túlzott kopás miatti szorítás elvesztésével magyarázható (Thie, 1975a).
nemrégiben Wach és Sunder (1977) és Bernard et al. (1979) kimutatta, hogy az ex-core és a magon belüli detektorok közötti koherencia nőtt az üzemanyag-szerelvény hajlítási frekvenciáin. Ezeket az eredményeket ugyanazzal a filozófiával lehet értelmezni, mint a Palisades-ügyben.
az, hogy a tüzelőanyag-egységek kapcsolt rezgéseket hajtanak végre, a mag különböző részein elhelyezkedő, magon belüli detektorok közötti koherenciák vizsgálatából is levezethető. Mayo és Currie (1977) számszerű számításai azt mutatják, hogy az egyes egységek rezgésére adott neutronválasz nagyon lokalizált; azaz ha két magon belüli detektor jelentős távolságra helyezkedik el egymástól, akkor a különböző egységek rezgéseire reagálnak. Az, hogy a távoli magon belüli detektorok közötti koherencia csúcsokat mutat az üzemanyag-szerelvény jellemző frekvenciáin, további jele a kapcsolt rezgéseknek (Mayo and Currie, 1977; Bernard et al., 1979). Megjegyezzük, hogy az üzemanyag-szerelvény sajátfrekvenciák jelennek meg a mérések Mayo és Currie (1977) és Bernard et al. (1979) megfelel a rögzített végfeltételeknek.
hangsúlyozzuk, hogy a fenti megfontolásokból nem következik, hogy az üzemanyag-szerelvények csak olyan rezgéseket hajtanak végre, amelyek az egész magban össze vannak kapcsolva. Wach és Sunder (1977) arról számoltak be, hogy a GKN reaktorban jelentős mennyiségű üzemanyag-szerelvény rezgése függetlenül zajlik a mag különböző negyedeiben. Ez a következtetés a működés előtti tesztek során végzett kiterjedt vizsgálatokon, valamint számos ex-core és In-core neutron zajmérés összehasonlításán alapult (Wach, 1979). Alacsony koherencia értékek ábrán látható. A 44B az f1 és f2 frekvenciaértékeknél ugyanazt a következtetést vonja le. Vegye figyelembe azonban, hogy a keresztmagos detektorok közötti alacsony koherenciaértékek nem feltétlenül jelzik, hogy a két érzékelő jeleit különböző zajforrások vezérlik. Az alacsony mért koherencia oka lehet a fázison belüli és fázison kívüli zajforrások részleges megszűnése is (Mayo, 1977).
a fázison belüli és fázison kívüli zajforrások együttes hatásának és következményeinek megvitatása érdekében ismét egy keresztmagos detektorpárt vizsgálunk meg, amelyet a megfelelő 1.és 2. címke jelöl. Mayo (1977) megfigyelte, hogy 1 Hz felett az ex-core zaj fő forrásai vagy fázisban vannak, vagy fázison kívül vannak a keresztmag-párok között. Mayo kezelését követően két független jelet veszünk figyelembe, az egyik az összes fázison belüli hozzájárulás összege az ex-core jelekhez, a másik az összes fázison kívüli hozzájárulás összege. A fázison belüli jelet X-szel és a fázison kívüli jelet Y-val jelölve az ellenkező detektorok jeleit
ahol S1(t) és S2(t) a megfelelő ex−core jelek. Míg az X(t) és Y (t) olyan zajforrásokat jelöl, amelyek hozzájárulnak mindkét érzékelő jeleihez, az s1(t) és az s2 (t) által képviselt zajforrások csak az egyik ex-magkamrát befolyásolják (pl. a különböző negyedekben lévő tüzelőanyag-egységek független rezgései).
A egyenlet (88) egy szerez a szokásos technikák
Feltételezve, hogy a kapcsolat
tartja, a koherencia között a jeleket a kereszt-core érzékelők lehet írni, mint
a (89) egyenletben megadott keresztspektrum jelentős tulajdonságai a következők (Mayo, 1977):
(1)
a fázis csak 0 lehet! vagy 180°;
(2)
az apsdx fázis 0(0), amikor apsdx(0) > apsdy (6));
(3)
az apsdx(apsdx) fázis 180 fő(apsdx)esetén < apsdy (apsdy);
(4)
a keresztspektrum eltűnik, ha apsdx(CA) = apsdy(CA).
a 8c., 38. és 44a. ábrák azt mutatják, hogy a keresztmagos detektorok közötti fáziseltolódás lehet 0 vagy 180 fő, ami megfelel a fenti tulajdonságoknak. Ugyanez a hatás látható az ábrán. 46, amely a Babcock és a Wilcox 177 üzemanyag-szerelvény PWR (Mayo, 1977, 1979b) keresztmagos detektorpárjára utal. Ez utóbbi ábra nagyon világosan mutatja, hogy a kereszt-PSD amplitúdója süllyed azon a frekvencián, ahol a fáziseltolódás ‘ugrik’ 0 és 180 ~ között. Megállapítottuk, hogy a kísérleti eredmények megerősítik Mayo (1977) feltételezését, miszerint az ex-core zaj fő zajforrásai fázison belül vagy fázison kívül vannak a keresztmag párok között.
Fig. 46. A kereszt-spektrum amplitúdója és fáziseltolódása a kereszt-mag detektorok között (Mayo, 1977, 1979b).
a (92) egyenlet azt jelzi, hogy két különböző hatás létezik, amelyek mindkettő alacsony koherenciát eredményez a keresztmagos detektorok között:
(1)
a koherencia alacsony lesz, ha a két detektor jeleinek nagy részét különböző zajforrások vezérlik, azaz ha a (92) egyenletben a spektrum APSD-K(6) hozzájárulása jelentős.
(2)
a koherencia akkor is alacsony lesz, ha a fázison belüli és a fázison kívüli folyamatok spektruma megközelítőleg azonos.
az első esetben a koherencia függvény alacsony értéke a jelek közötti ‘valódi inkoherenciát’ tükrözi. A második esetben azonban az inkoherencia csak nyilvánvaló. A két érzékelő jeleit ugyanazok a zajforrások vezérlik. Nyilvánvaló, hogy egy tényleges esetben nehéz eldönteni, hogy melyik hatás felelős az alacsony mért koherenciákért.
további nehézséget okoz a két detektor közötti fáziseltolódás. A (89) egyenlet azt mutatja, hogy ha a mért fáziseltolódás egy adott frekvenciatartományban pl. 180 db-os, akkor is lehetséges, hogy igen fontos fázis közbeni zajforrások ugyanabban a frekvenciatartományban vannak ‘elrejtve’. Nyilvánvalóan kívánatos egy olyan módszer, amely lehetővé teszi az ellentétes detektorok jeleinek fázison belüli és fázison kívüli kifejezéseinek szétválasztását.
annak érdekében, hogy hozzon létre egy elválasztási módszer Mayo (1977) elhanyagolta a spektrum APSD-K(Ft) egyenlet (92), azaz azt feltételezte, hogy az alacsony mért koherencia között kereszt-core ion kamrák csak az eredménye részleges törlés között a fázis-és a fázison kívüli zajforrások. Ezzel a feltételezéssel, egyenletek (89), valamint (92) lehet könnyen megoldani, hozamú (Mayo, 1977)
a fenti összefüggések az ellentétes ionizációs kamrák közötti keresztkorrelációs mérésekből származó fázison belüli és fázison kívüli folyamatok spektrumának értékelésére szolgálnak.
a koherencia függvény ábrán látható. A 47. ábra ugyanazt a mérést jelenti, mint az ábra. 46. A 48. ábra az ábrán látható eredmények alapján értékelt fázison belüli és fázison kívüli spektrumokat mutatja be. 46.és 47. szám alatt. Az elválasztási módszer célszerűségét a 46., 47. és 48. ábra tárgyalásával szemléltetjük (Mayo, 1979b).
Fig. 47. Koherencia a keresztmagos detektorok között (Mayo, 1977, 1979b).
Fig. 48. A fázison belüli és fázison kívüli folyamatok spektruma a 46., 47. ábra alapján (93A, b) (Mayo, 1977, 1979b).
a koherencia függvény 7-11 Hz-es tartományban látható nagy csúcsa nyilvánvalóan megfelel a CSB oldalirányú mozgásának jellemző frekvenciájának. Vegye figyelembe, hogy ebben a frekvenciatartományban a fázison kívüli spektrum ábrán látható. 48 egyenlő mind a keresztspektrum amplitúdójával (Lásd az ábrát. 46. ábra), valamint a detektor jeleinek automatikus spektrumára (nincs feltüntetve). Mayo (1979b) arra a következtetésre jut, hogy a CSB oldalirányú mozgása az egyetlen jelentős zajforrás a 7-11 Hz tartományban.
a számított sajátfrekvenciákkal való összehasonlítás és a további detektorpárokkal végzett mérések azt mutatják, hogy a 11 Hz feletti csúcsok a 47.és 48. ábrán a magtartó szerkezet héj üzemmódú rezgéseinek felelnek meg (Mayo, 1979b).
a koherenciafunkció 3 Hz-hez közeli csúcsa (fáziseltolódás = 180 MHz) annak köszönhető, hogy az üzemanyag-szerelvény a CSB jellegzetes frekvenciája alatti oldalirányú mozgására adott hajlítási válaszreakciónak köszönhető. A 48.ábra azt mutatja, hogy az üzemanyag-szerelvény hajlítását egy kis széles csúcs képviseli a fázison kívüli spektrumban. A fázison kívüli spektrum vizsgálata azt mutatja, hogy a CSB oldalirányú mozgásának spektruma a tüzelőanyag-szerelvény hajlítási módjának tartományában csökkenő frekvenciával növekszik. Ez a nem fehér bemenet az üzemanyag-összeszerelési mozgáshoz enyhe különbséget eredményez a tényleges sajátfrekvencia és a neutronválaszban megfigyelt csúcs között (Mayo and Currie, 1977).
szembetűnő a fáziseltolódás gyors változása 180 és 0 6 Hz közötti tartományban. Míg a koherencia 6 Hz közelében nagyon alacsony lesz, a fázisú spektrum ezen a frekvencián jól meghatározott csúcsot mutat. A rezonancia a moderátor reaktivitási együtthatójához kapcsolódó globális oszcillációnak köszönhető. A 6 Hz-hez közeli alacsony koherenciát a fázison belüli zajforrás és az alacsony frekvenciájú CSB oldalirányú mozgás által képviselt fázison kívüli forrás közötti törlés okozza (Mayo, 1979b).
az elválasztási módszer 12 Hz-hez közeli fáziscsúcsot tár fel, azaz olyan frekvenciatartományban, ahol a fáziseltolódás egyenlő 180 MHz-rel. Ez a CSB mozgás dominanciájával magyarázható 14 Hz-ig. Az összes lehetséges keresztspektrum és koherencia függvény vizsgálata azonosított néhány ionkamrapárt, ahol ez a rezonancia megjelent a fázison kívüli spektrumokban, shell módként (Mayo, 1979b).
a módszer nyilvánvaló nehézsége abból ered, hogy a(92) egyenletben az APSD-ket figyelmen kívül hagyják. A két detektort befolyásoló független zajforrások veszélyeztetik a szétválasztás érvényességét, ezért más vizsgálatokat kell alkalmazni a jelek közötti valódi koherencia jelentőségének értékelésére. Az egyik meglehetősen egyszerű megközelítés—Mayo (1977) által javasolt—megjegyezni, hogy az inkoherencia csökkenti a koherencia függvényt, így a (93A, b) egyenletek szerint az értékelt fázisú és fázison kívüli spektrumok egyenlővé válnak. A fázison belüli és a fázison kívüli spektrumok közötti jelentős különbség az egyik jele annak, hogy az inkoherens jelkomponensek kicsik. Az ábra ellenőrzése. A 48.ábra azt sugallja, hogy a neutronzajjelek lényegében 25 Hz alatti inkoherens zajtól mentesek (Mayo, 1977).
a Dragt és a t (1977) és a Mayo (1977) szétválasztási módszerei hasznos eszközök az ex-core zajforrások azonosítására. A spektrumok intepretációja azonban nem alapulhat csak ezen módszerek alkalmazásán. A zajforrások teljes azonosításához különféle mérések( ex-core, in-core, elmozdulásérzékelők stb.) és számításokra van szükség.
végül a 2.2.szakaszra utalunk. Megemlítették, hogy a szovjet gyártású WWER-440 PWR-ben a neutronzaj fő forrása a vezérlőelemek független rezgése. Ezt bizonyította Grunwald et al. (1978), hogy egy vezérlőelem közelében elhelyezett két incore detektor segítségével az elem oldalirányú elmozdulásának Lissajous görbéje meghatározható neutronzaj elemzéssel.
annak érdekében, hogy kivonjuk egy adott elem hozzájárulását a magon belüli jelekből, korrelációt alkalmaztunk az elem hajtómechanizmusához rögzített gyorsulásmérővel (Grabner et al., 1977). A Lissajous-görbe meghatározásának módszere azon az elváráson alapul, hogy a vezérlőelem rezgései által vezérelt zaj globális összetevője elhanyagolható a helyi komponenshez képest. Ennek és az ahhoz kapcsolódó problémáknak a megvitatására Williams (1970), P (1977, 1978) és P (1979) jelentéseit használjuk.