Laplace-Gleichung

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Die skalare Form der Laplace-Gleichung ist die Partialdifferentialgleichung

 del ^ 2psi=0,
(1)

wobei del ^2 der Laplace ist.

Beachten Sie, dass der Operator del ^2 von Mathematikern üblicherweise als Delta geschrieben wird (Krantz 1999, S. 16). Die Laplace-Gleichung ist ein Sonderfall der Helmholtz-Differentialgleichung

 del ^ 2 psi + k ^ 2 psi=0
(2)

mit  k=0 oder Poisson-Gleichung

 del ^ 2psi =-4pirho
(3)

mit rho=0.

Die Vektorgleichung von Laplace ist gegeben durch

 del ^2F=0.
(4)

Eine Funktion  psi, die die Laplace-Gleichung erfüllt, wird als harmonisch bezeichnet. Eine Lösung der Laplace-Gleichung hat die Eigenschaft, dass der Durchschnittswert über eine sphärische Oberfläche gleich dem Wert in der Mitte der Kugel ist (Satz der harmonischen Funktion von Gauß). Lösungen haben keine lokalen Maxima oder Minima. Da die Laplace-Gleichung linear ist, ist auch die Überlagerung zweier beliebiger Lösungen eine Lösung.

Eine Lösung der Laplace-Gleichung ist eindeutig bestimmt, wenn (1) der Wert der Funktion an allen Grenzen angegeben ist (Dirichlet-Randbedingungen) oder (2) die normale Ableitung der Funktion an allen Grenzen angegeben ist (Neumann-Randbedingungen).

Coordinate System Variables Solution Functions
Cartesian X(x)Y(y)Z(z) exponential functions, circular functions, hyperbolic functions
circular cylindrical R(r)Theta(theta)Z(z) Bessel functions, exponential functions, circular functions
conical ellipsoidal harmonics, power
confocal ellipsoidal Lambda(lambda)M(mu)N(nu) ellipsoidal harmonics of the first kind
elliptic cylindrical U(u)V(v)Z(z) Mathieu function, circular functions
oblate spheroidal Lambda(lambda)M(mu)N(nu) Legendre polynomial, circular functions
parabolic Bessel functions, circular functions
parabolic cylindrical parabolic cylinder functions, Bessel functions, zirkuläre Funktionen
parabolisch U(u)V(v)Theta(theta) zirkuläre Funktionen
prolate sphäroidal Lambda(Lambda)M(mu)N(nu) Legendre Polynom, zirkuläre Funktionen
sphärisch R(r)Theta(theta)Phi(phi) Legendre Polynom, Potenz, Kreisfunktionen

Die Laplace-Gleichung kann durch Trennung von Variablen in allen 11 Koordinatensystemen gelöst werden, die die Helmholtz-Differentialgleichung kann. Die Form dieser Lösungen ist in der obigen Tabelle zusammengefasst. Zusätzlich zu diesen 11 Koordinatensystemen kann durch Einführung eines multiplikativen Faktors eine Trennung in zwei weitere Koordinatensysteme erreicht werden. In diesen Koordinatensystemen ist die getrennte Form

 psi=(X_1(u_1) X_2(u_2) X_3(u_3))/(R (u_1, u_2, u_3)),
(5)

und einstellung

 ( h_1h_2h_3)/(h_i^2)= g_i (u_ (i +1), u_(i+2)) f_i (u_i)R^2,
(6)

wobei h_i Skalenfaktoren sind, ergibt die Laplace-Gleichung

 summe_(i=1) ^31/(h_i ^2X_i)=summe_(i=1)^31/(h_i ^2R).
(7)

Wenn die rechte Seite gleich  -k_1^2 / F(u_1, u_2, u_3) ist, wobei k_1 eine Konstante und  F eine beliebige Funktion ist, und wenn

 h_1h_2h_3=Sf_1f_2f_3R^2F,
(8)

wenn  S die Stäckel-Determinante ist, kann die Gleichung mit den Methoden der Helmholtz-Differentialgleichung gelöst werden. Die beiden Systeme, in denen dies der Fall ist, sind bisphärisch und toroidal, was die Gesamtzahl der trennbaren Systeme für die Laplace-Gleichung auf 13 erhöht (Morse und Feshbach 1953, S. 665-666).

In zweidimensionalen bipolaren Koordinaten ist die Laplace-Gleichung trennbar, die Helmholtz-Differentialgleichung jedoch nicht.

Zwillinger (1997, S. 128) fordert

 ( a_0x+b_0)y^((n))+(a_1x+b_1)y^((n-1))+...+(a_nx+b_n)y=0
(9)

die Laplace-Gleichungen.

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