Équation de Laplace

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La forme scalaire de l’équation de Laplace est l’équation différentielle partielle

 del^2psi=0,
(1)

 del^2 est le laplacien.

Notez que l’opérateur  del^2 est couramment écrit  Delta par les mathématiciens (Krantz 1999, p. 16). L’équation de Laplace est un cas particulier de l’équation différentielle de Helmholtz

 del ^2psi + k ^2psi=0
(2)

avec  k = 0 , ou l’équation de Poisson

 del ^2psi = - 4pirho
(3)

avec  rho = 0 .

L’équation de Laplace du vecteur est donnée par

 del ^2F = 0.
(4)

Une fonction  psi qui satisfait l’équation de Laplace est dite harmonique. Une solution à l’équation de Laplace a la propriété que la valeur moyenne sur une surface sphérique est égale à la valeur au centre de la sphère (théorème de la fonction harmonique de Gauss). Les solutions n’ont pas de maxima ou de minima locaux. Parce que l’équation de Laplace est linéaire, la superposition de deux solutions quelconques est également une solution.

Une solution à l’équation de Laplace est déterminée de manière unique si (1) la valeur de la fonction est spécifiée sur toutes les limites (conditions aux limites de Dirichlet) ou (2) la dérivée normale de la fonction est spécifiée sur toutes les limites (conditions aux limites de Neumann).

Coordinate System Variables Solution Functions
Cartesian X(x)Y(y)Z(z) exponential functions, circular functions, hyperbolic functions
circular cylindrical R(r)Theta(theta)Z(z) Bessel functions, exponential functions, circular functions
conical ellipsoidal harmonics, power
confocal ellipsoidal Lambda(lambda)M(mu)N(nu) ellipsoidal harmonics of the first kind
elliptic cylindrical U(u)V(v)Z(z) Mathieu function, circular functions
oblate spheroidal Lambda(lambda)M(mu)N(nu) Legendre polynomial, circular functions
parabolic Bessel functions, circular functions
parabolic cylindrical parabolic cylinder functions, Bessel functions, fonctions circulaires
paraboloïdal  U (u) V (v) Thêta (thêta) fonctions circulaires
sphéroïdal prolaté  Lambda (lambda) M(mu) N (nu) Polynôme de Legendre, fonctions circulaires
sphériques  R (r) Thêta (thêta) Phi (phi) Polynôme de Legendre, puissance, fonctions circulaires

L’équation de Laplace peut être résolue par la séparation des variables dans les 11 systèmes de coordonnées que l’équation différentielle de Helmholtz peut. La forme que prennent ces solutions est résumée dans le tableau ci-dessus. En plus de ces 11 systèmes de coordonnées, la séparation peut être réalisée dans deux systèmes de coordonnées supplémentaires en introduisant un facteur multiplicatif. Dans ces systèmes de coordonnées, la forme séparée est

 psi =(X_1(u_1) X_2(u_2) X_3(u_3)) /(R(u_1, u_2, u_3)),
(5)

et réglage

 ( h_1h_2h_3) /(h_i^2) = g_i(u_(i+1), u_(i+2)) f_i(u_i) R^2,
(6)

 h_i sont des facteurs d’échelle, donne l’équation de Laplace

 (i = 1) ^31/(h_i ^2X_i) = sum_(i = 1)^31/(h_i^2R).
(7)

Si le côté droit est égal à  - k_1^2/F(u_1, u_2, u_3) , où  k_1 est une constante et  F est une fonction quelconque, et si

 h_1h_2h_3 = Sf_1f_2f_3R^2F,
(8)

 S est le déterminant de Stäckel, alors l’équation peut être résolue en utilisant les méthodes de l’équation différentielle de Helmholtz. Les deux systèmes où c’est le cas sont bisphériques et toroïdaux, ce qui porte à 13 le nombre total de systèmes séparables pour l’équation de Laplace (Morse et Feshbach 1953, pp. 665-666).

En coordonnées bipolaires bidimensionnelles, l’équation de Laplace est séparable, bien que l’équation différentielle de Helmholtz ne l’est pas.

Zwillinger (1997, p. 128) appels

 ( a_0x + b_0) y ^((n)) +(a_1x +b_1) y ^((n-1)) +...+ (a_nx +b_n) y=0
(9)

les équations de Laplace.

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