Równanie Laplace 'a

skalarną formą równania Laplace’ a jest równanie cząstkowe

 del ^2psi=0,
(1)

gdzie  del ^2 to Laplacian.

zauważ, że operator del ^2 jest powszechnie zapisywany jako Delta przez matematyków (Krantz 1999, str. 16). Równanie Laplace ’ a jest szczególnym przypadkiem równania różniczkowego Helmholtza

 del ^2psi+k^2psi=0
(2)

z k=0, czyli równanie Poissona

 del ^2psi= - 4pirho
(3)

z  rho = 0.

równanie wektora Laplace ’ a jest podane przez

 del ^2F=0.
(4)

funkcja psi spełniająca równanie Laplace ’ a mówi się, że jest harmoniczna. Rozwiązanie równania Laplace ’ a ma tę właściwość, że średnia wartość na powierzchni sferycznej jest równa wartości w środku sfery (twierdzenie Gaussa o funkcji harmonicznej). Rozwiązania nie mają lokalnych maksimów ani minimów. Ponieważ równanie Laplace ’ a jest liniowe, superpozycja dowolnych dwóch rozwiązań jest również rozwiązaniem.

rozwiązanie równania Laplace ’ a jest jednoznacznie określone, Jeśli (1) wartość funkcji jest określona na wszystkich granicach (warunki brzegowe Dirichleta) lub (2) normalna pochodna funkcji jest określona na wszystkich granicach (warunki brzegowe Neumanna).

Coordinate System Variables Solution Functions
Cartesian X(x)Y(y)Z(z) exponential functions, circular functions, hyperbolic functions
circular cylindrical R(r)Theta(theta)Z(z) Bessel functions, exponential functions, circular functions
conical ellipsoidal harmonics, power
confocal ellipsoidal Lambda(lambda)M(mu)N(nu) ellipsoidal harmonics of the first kind
elliptic cylindrical U(u)V(v)Z(z) Mathieu function, circular functions
oblate spheroidal Lambda(lambda)M(mu)N(nu) Legendre polynomial, circular functions
parabolic Bessel functions, circular functions
parabolic cylindrical parabolic cylinder functions, Bessel functions, funkcje kołowe
paraboloidalne  U (u) V (v)Theta (theta) funkcje kołowe
prolate sferoidalne  Lambda (lambda)M (mu) n (nu) wielomian Legendre 'a, funkcje kołowe
sferyczne  R (r)Theta (theta)Phi (phi) Legendre wielomian, potęga, funkcje kołowe

równanie Laplace’ a można rozwiązać przez rozdzielenie zmiennych we wszystkich 11 układach współrzędnych, jakie może mieć równanie różniczkowe Helmholtza. Formę tych rozwiązań podsumowano w powyższej tabeli. Oprócz tych 11 układów współrzędnych, separację można osiągnąć w dwóch dodatkowych układach współrzędnych poprzez wprowadzenie czynnika mnożnikowego. W tych układach współrzędnych postać rozdzielona jest

 psi=(X_1(u_1)X_2(u_2)X_3(u_3))/(R(u_1,u_2, u_3)),
(5)

i ustawienie

 (h_1h_2h_3) / (h_i^2)=g_i(u_ (i+1), u_(i+2))f_i (u_i)R^2,
(6)

gdzie  h_i są współczynnikami skalarowymi, daje równanie Laplace ’ a

 sum_(i=1)^31/(h_i^2x_i)=sum_(i=1)^31 / (h_i^2r).
(7)

jeśli prawa strona jest równa  - k_1^2 / F (u_1,u_2,u_3), gdzie  k_1 jest stałą i  f jest dowolną funkcją, a jeśli

 h_1h_2h_3 = Sf_1f_2f_3R^2F,
(8)

gdzie  S jest wyznacznikiem Stäckela, wówczas równanie można rozwiązać za pomocą metod równania różniczkowego Helmholtza. Dwa systemy, w których jest to przypadek, są bisferyczne i toroidalne, przynosząc całkowitą liczbę układów rozdzielnych dla równania Laplace ’ a do 13 (Morse and Feshbach 1953, s. 665-666).

w dwuwymiarowych współrzędnych bipolarnych równanie Laplace ’ a jest rozdzielne, chociaż równanie różniczkowe Helmholtza nie jest.

zwillinger (1997, str. 128)

 (a_0x+b_0) y^((n))+(a_1x+b_1)y^((n-1))+...+(a_nx + b_n)y=0
(9)

równania Laplace ’ a.

Dodaj komentarz

Twój adres e-mail nie zostanie opublikowany.

Previous post trzy nazwiska aktorów z Lat 90-tych: ankieta
Next post Mount Elliott Cemetery